JNTgydF4y2Ba 纳米技术杂志》gydF4y2Ba 1687 - 9511gydF4y2Ba 1687 - 9503gydF4y2Ba HindawigydF4y2Ba 10.1155 / 2018/6513634gydF4y2Ba 6513634gydF4y2Ba 研究文章gydF4y2Ba 建模矿物气溶胶的散射截面高斯光束gydF4y2Ba http://orcid.org/0000 - 0002 - 9183 - 796 xgydF4y2Ba 郑gydF4y2Ba WenbingydF4y2Ba 1gydF4y2Ba http://orcid.org/0000 - 0001 - 9691 - 9369gydF4y2Ba 唐gydF4y2Ba 在香港gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 3gydF4y2Ba KugydF4y2Ba 小可gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 软件工程学院gydF4y2Ba 成都大学信息技术gydF4y2Ba 成都610225gydF4y2Ba 中国gydF4y2Ba cuit.edu.cngydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 工程学院gydF4y2Ba 四川师范大学gydF4y2Ba 成都610068gydF4y2Ba 中国gydF4y2Ba sicnu.edu.cngydF4y2Ba 3gydF4y2Ba 计量和测量工程的大学gydF4y2Ba 中国计量大学gydF4y2Ba 杭州310018gydF4y2Ba 中国gydF4y2Ba cjlu.edu.cngydF4y2Ba 2018年gydF4y2Ba 28gydF4y2Ba 3gydF4y2Ba 2018年gydF4y2Ba 2018年gydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba 12gydF4y2Ba 2017年gydF4y2Ba 28gydF4y2Ba 01gydF4y2Ba 2018年gydF4y2Ba 28gydF4y2Ba 3gydF4y2Ba 2018年gydF4y2Ba 2018年gydF4y2Ba 版权©2018郑Wenbin和香港唐。gydF4y2Ba 这是一个开放的文章在知识共享归属许可下发布的,它允许无限制的使用,分布和繁殖在任何媒介,提供最初的工作是正确的引用。gydF4y2Ba

基于广义洛伦兹米氏理论(GLMT),矿物气溶胶的散射截面内研究了高斯光束和适当的建模的实际矿物气溶胶的散射截面包括长石,石英,提出了红粘土。在这种建模,应用球体形状代表真正的nonspherical矿物气溶胶,这些nonspherical粒子随机分布在高斯光束。与此同时,蒙特卡罗统计估计方法用于确定这些随机nonspherical粒子的分布位置。此外,nonspherical粒子的方法提出了代表真正的矿物气溶胶的散射截面。此外,gydF4y2Ba TgydF4y2Ba矩阵法也用于计算球体粒子的散射截面为了比较之间的散射特性平面波和高斯波。仿真结果表明,相对合理的结果矿物气溶胶的散射截面可以使用这种方法,它可以提供一个可靠的和有效的方法来重现真正的随机分布的矿物气溶胶的散射横截面由高斯光束照明。gydF4y2Ba

 浙江省自然科学基金gydF4y2Ba LY15A020003gydF4y2Ba 四川省教育部门gydF4y2Ba 18 za0409gydF4y2Ba 四川省应用基础研究项目gydF4y2Ba 实验室开放项目基金的气象信息共享和数据挖掘gydF4y2Ba QGX18009gydF4y2Ba 1。介绍gydF4y2Ba

粒子的光散射问题一直是一个重要的研究话题的兴趣广泛领域的应用程序(gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba 5gydF4y2Ba]。自从建立了光散射,一些研究已经研究了电磁粒子的光散射平面波情况(gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba]。和一些常见的理论和方法用于分析这个问题。当飞机光波入射到粒子,经典的米氏理论,离散偶极子近似(DDA)gydF4y2Ba TgydF4y2Ba矩阵法和时域有限差分(FDTD)方法可以用于球体和nonsphere粒子(gydF4y2Ba 6gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba 9gydF4y2Ba]。然而,这些方法可以应用于分析和计算粒子的散射等nonplane波高斯光束入射或上流社会的光束。gydF4y2Ba

近年来,随着激光技术的发展及其应用领域的扩大,激光已被用于测量粒子大小和其他粒子的繁华。众所周知,广义洛伦兹米氏理论(GLMT) Gouesbet提出的是一个泛化的洛伦茨米氏理论等任意incident-shaped光束高斯光束(激光基本模式TEM00)和轻表(gydF4y2Ba 10gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba 12gydF4y2Ba]。gydF4y2Ba

本文实际nonspherical矿物气溶胶的散射横截面研究,和建模散射横截面的长石、石英、红粘土。实际上,nonspherical球体颗粒的计算和测量显示显著差异(gydF4y2Ba 13gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba 16gydF4y2Ba]。在这里,我们选择球体代表nonspherical矿物气溶胶为了研究nonspherical粒子的散射截面高斯光束入射。gydF4y2Ba

 2。理论和计算方法gydF4y2Ba

GLMT框架中,入射高斯光束字段包括电场和磁场可以被描述为布朗标量势(BSP)球面坐标系统(gydF4y2Ba rgydF4y2Ba,gydF4y2Ba θgydF4y2Ba,gydF4y2Ba φgydF4y2Ba)[gydF4y2Ba 10gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba 12gydF4y2Ba]。然后发现字段组件gydF4y2Ba (1)gydF4y2Ba EgydF4y2Ba rgydF4y2Ba 我gydF4y2Ba =gydF4y2Ba ∂gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba UgydF4y2Ba TMgydF4y2Ba ∂gydF4y2Ba rgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba +gydF4y2Ba kgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba UgydF4y2Ba TMgydF4y2Ba ,gydF4y2Ba EgydF4y2Ba θgydF4y2Ba 我gydF4y2Ba =gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba rgydF4y2Ba ∂gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba UgydF4y2Ba TMgydF4y2Ba ∂gydF4y2Ba rgydF4y2Ba ∂gydF4y2Ba θgydF4y2Ba −gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ωgydF4y2Ba μgydF4y2Ba rgydF4y2Ba 罪gydF4y2Ba θgydF4y2Ba ∂gydF4y2Ba UgydF4y2Ba TEgydF4y2Ba ∂gydF4y2Ba φgydF4y2Ba ,gydF4y2Ba EgydF4y2Ba φgydF4y2Ba 我gydF4y2Ba =gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba rgydF4y2Ba 罪gydF4y2Ba θgydF4y2Ba ∂gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba UgydF4y2Ba TMgydF4y2Ba ∂gydF4y2Ba rgydF4y2Ba ∂gydF4y2Ba φgydF4y2Ba +gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ωgydF4y2Ba μgydF4y2Ba rgydF4y2Ba ∂gydF4y2Ba UgydF4y2Ba TEgydF4y2Ba ∂gydF4y2Ba θgydF4y2Ba ,gydF4y2Ba HgydF4y2Ba rgydF4y2Ba 我gydF4y2Ba =gydF4y2Ba ∂gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba UgydF4y2Ba TEgydF4y2Ba ∂gydF4y2Ba rgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba +gydF4y2Ba kgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba UgydF4y2Ba TEgydF4y2Ba ,gydF4y2Ba HgydF4y2Ba θgydF4y2Ba 我gydF4y2Ba =gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ωgydF4y2Ba εgydF4y2Ba rgydF4y2Ba 罪gydF4y2Ba θgydF4y2Ba ∂gydF4y2Ba UgydF4y2Ba TMgydF4y2Ba ∂gydF4y2Ba φgydF4y2Ba +gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba rgydF4y2Ba ∂gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba UgydF4y2Ba TEgydF4y2Ba ∂gydF4y2Ba rgydF4y2Ba ∂gydF4y2Ba θgydF4y2Ba ,gydF4y2Ba HgydF4y2Ba φgydF4y2Ba 我gydF4y2Ba =gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba rgydF4y2Ba 罪gydF4y2Ba θgydF4y2Ba ∂gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba UgydF4y2Ba TEgydF4y2Ba ∂gydF4y2Ba rgydF4y2Ba ∂gydF4y2Ba φgydF4y2Ba −gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ωgydF4y2Ba εgydF4y2Ba rgydF4y2Ba ∂gydF4y2Ba UgydF4y2Ba TMgydF4y2Ba ∂gydF4y2Ba θgydF4y2Ba ,gydF4y2Ba 在哪里gydF4y2Ba UgydF4y2Ba TMgydF4y2Ba 和gydF4y2Ba UgydF4y2Ba TEgydF4y2Ba 横磁(TM)和横电(TE) BSP,分别;gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba =gydF4y2Ba −gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba ;gydF4y2Ba EgydF4y2Ba 我gydF4y2Ba 和gydF4y2Ba HgydF4y2Ba 我gydF4y2Ba 分别被称为电场和引入磁场;gydF4y2Ba rgydF4y2Ba ,gydF4y2Ba θgydF4y2Ba ,gydF4y2Ba φgydF4y2Ba 球面坐标系统;gydF4y2Ba kgydF4y2Ba 是波数;gydF4y2Ba ωgydF4y2Ba 是角频率的电磁波;和gydF4y2Ba μgydF4y2Ba 和gydF4y2Ba εgydF4y2Ba 介质的磁导率和介电常数,分别。gydF4y2Ba

粒子的散射截面和灭绝截面进行计算gydF4y2Ba (2)gydF4y2Ba CgydF4y2Ba scagydF4y2Ba =gydF4y2Ba λgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba πgydF4y2Ba ∑gydF4y2Ba ngydF4y2Ba =gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba ∞gydF4y2Ba ∑gydF4y2Ba 米gydF4y2Ba =gydF4y2Ba −gydF4y2Ba ngydF4y2Ba ngydF4y2Ba 2gydF4y2Ba ngydF4y2Ba +gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba ngydF4y2Ba ngydF4y2Ba +gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba ngydF4y2Ba +gydF4y2Ba 米gydF4y2Ba !gydF4y2Ba ngydF4y2Ba −gydF4y2Ba 米gydF4y2Ba !gydF4y2Ba 一个gydF4y2Ba ngydF4y2Ba 2gydF4y2Ba ggydF4y2Ba ngydF4y2Ba ,gydF4y2Ba TMgydF4y2Ba 米gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba +gydF4y2Ba bgydF4y2Ba ngydF4y2Ba 2gydF4y2Ba ggydF4y2Ba ngydF4y2Ba ,gydF4y2Ba TEgydF4y2Ba 米gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba ,gydF4y2Ba CgydF4y2Ba extgydF4y2Ba =gydF4y2Ba ∫gydF4y2Ba 0gydF4y2Ba πgydF4y2Ba ∫gydF4y2Ba 0gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba πgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 再保险gydF4y2Ba EgydF4y2Ba φgydF4y2Ba 我gydF4y2Ba HgydF4y2Ba θgydF4y2Ba 年代gydF4y2Ba ∗gydF4y2Ba +gydF4y2Ba EgydF4y2Ba φgydF4y2Ba 年代gydF4y2Ba HgydF4y2Ba θgydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ∗gydF4y2Ba −gydF4y2Ba EgydF4y2Ba θgydF4y2Ba 我gydF4y2Ba HgydF4y2Ba φgydF4y2Ba 年代gydF4y2Ba ∗gydF4y2Ba −gydF4y2Ba EgydF4y2Ba θgydF4y2Ba 年代gydF4y2Ba HgydF4y2Ba φgydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ∗gydF4y2Ba rgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 罪gydF4y2Ba θgydF4y2Ba dgydF4y2Ba θgydF4y2Ba dgydF4y2Ba φgydF4y2Ba ,gydF4y2Ba 在哪里gydF4y2Ba ggydF4y2Ba ngydF4y2Ba ,gydF4y2Ba TMgydF4y2Ba 米gydF4y2Ba 和gydF4y2Ba ggydF4y2Ba ngydF4y2Ba ,gydF4y2Ba TEgydF4y2Ba 米gydF4y2Ba 是GLMT的广义函数,gydF4y2Ba 一个gydF4y2Ba ngydF4y2Ba 和gydF4y2Ba bgydF4y2Ba ngydF4y2Ba 米氏理论的散射系数,gydF4y2Ba EgydF4y2Ba 和gydF4y2Ba HgydF4y2Ba 磁和电能量。gydF4y2Ba

根据GLMT,粒子随机位于高斯光束和散射性质也由梁的位置信息。在图gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba,光束传播gydF4y2Ba zgydF4y2Ba轴由负gydF4y2Ba zgydF4y2Ba积极gydF4y2Ba zgydF4y2Ba和电场组件是振动gydF4y2Ba xgydF4y2Ba轴。坐标原点gydF4y2Ba ogydF4y2Ba束腰中心,其腰半径是吗gydF4y2Ba wgydF4y2Ba 0gydF4y2Ba 。这一事件的单位波长gydF4y2Ba λgydF4y2Ba和粒子半径gydF4y2Ba rgydF4y2Ba,以及光束腰半径gydF4y2Ba wgydF4y2Ba 0gydF4y2Ba ,是gydF4y2Ba μgydF4y2Ba米(gydF4y2Ba 17gydF4y2Ba]。gydF4y2Ba

入射高斯光束的几何坐标。gydF4y2Ba

测量粒子系统,粒子可以在任何地方分布在高斯光束(gydF4y2Ba 18gydF4y2Ba]。在这里,我们定义粒子在半圆的地区,也就是说,gydF4y2Ba 0gydF4y2Ba ≤gydF4y2Ba zgydF4y2Ba ≤gydF4y2Ba 3gydF4y2Ba πgydF4y2Ba wgydF4y2Ba 0gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba /gydF4y2Ba λgydF4y2Ba ,gydF4y2Ba xgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba +gydF4y2Ba ygydF4y2Ba 2gydF4y2Ba ≤gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba wgydF4y2Ba 0gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 。gydF4y2Ba

表gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba显示了球形粒子的散射截面不同位置的高斯光束。粒子半径gydF4y2Ba rgydF4y2Ba是0.1,这一事件波长gydF4y2Ba λgydF4y2Ba是0.5,腰半径gydF4y2Ba wgydF4y2Ba 0gydF4y2Ba 是1,粒子的相对复杂的反射指数吗gydF4y2Ba 米gydF4y2Ba是1.33。六个笛卡尔坐标中的位置(0,0,0)、(0,1,0),10.88(0,2),(0,0,10.88),(0.1,0.1,0.1),(0.1,0.1,1)。很明显,球形粒子的散射截面也不同,当粒子的位置是不同的。在表gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba的散射截面和吸收截面计算球体粒子在高斯光束。粒子的相对复杂的反射指数gydF4y2Ba 米gydF4y2Ba1.33 + 0.1gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba,粒子半径gydF4y2Ba rgydF4y2Ba是0.1,这一事件波长gydF4y2Ba λgydF4y2Ba是0.5,腰半径gydF4y2Ba wgydF4y2Ba 0gydF4y2Ba 是1。我们可以看到,球形粒子的吸收截面仍与高斯光束中不同的位置不同。gydF4y2Ba

球形粒子的散射截面不同位置(gydF4y2Ba rgydF4y2Ba= 0.1,gydF4y2Ba λgydF4y2Ba= 0.5,gydF4y2Ba 米gydF4y2Ba= 1.33)。gydF4y2Ba

位置gydF4y2Ba (0,0,0)gydF4y2Ba (0,1,0)gydF4y2Ba 10.88 (0,2)gydF4y2Ba 10.88 (0,0,)gydF4y2Ba (0.1,0.1,0.1)gydF4y2Ba (0.1,0.1,1)gydF4y2Ba
CgydF4y2BascagydF4y2Ba 0.601405gydF4y2Ba EgydF4y2Ba−14gydF4y2Ba 0.828364gydF4y2Ba EgydF4y2Ba−15gydF4y2Ba 0.206664gydF4y2Ba EgydF4y2Ba−15gydF4y2Ba 0.153682gydF4y2Ba EgydF4y2Ba−14gydF4y2Ba 0.578179gydF4y2Ba EgydF4y2Ba−14gydF4y2Ba 0.564966gydF4y2Ba EgydF4y2Ba−14gydF4y2Ba

球形粒子的散射和吸收截面不同位置。(gydF4y2Ba rgydF4y2Ba= 0.1,gydF4y2Ba λgydF4y2Ba= 0.5,gydF4y2Ba 米gydF4y2Ba= 1.33 + 0.1gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

位置gydF4y2Ba (0,0,0)gydF4y2Ba (0,1,0)gydF4y2Ba 10.88 (0,2)gydF4y2Ba 10.88 (0,0,)gydF4y2Ba (0.1,0.1,0.1)gydF4y2Ba (0.1,0.1,1)gydF4y2Ba
CgydF4y2BascagydF4y2Ba 0.579785gydF4y2Ba EgydF4y2Ba−14gydF4y2Ba 0.798824gydF4y2Ba EgydF4y2Ba−15gydF4y2Ba 0.199261gydF4y2Ba EgydF4y2Ba−15gydF4y2Ba 0.148166gydF4y2Ba EgydF4y2Ba−14gydF4y2Ba 0.557396gydF4y2Ba EgydF4y2Ba−14gydF4y2Ba 0.544659gydF4y2Ba EgydF4y2Ba−14gydF4y2Ba
CgydF4y2Ba腹肌gydF4y2Ba 0.105321gydF4y2Ba EgydF4y2Ba−13gydF4y2Ba 0.147600gydF4y2Ba EgydF4y2Ba−14gydF4y2Ba 0.365064gydF4y2Ba EgydF4y2Ba−15gydF4y2Ba 0.270385gydF4y2Ba EgydF4y2Ba−14gydF4y2Ba 0.101278gydF4y2Ba EgydF4y2Ba−13gydF4y2Ba 0.989770gydF4y2Ba EgydF4y2Ba−14gydF4y2Ba

(gydF4y2Ba rgydF4y2Ba= 0.1,gydF4y2Ba λgydF4y2Ba= 0.5,gydF4y2Ba 米gydF4y2Ba= 1.33 + 0.1gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

为了探讨共同海损nonspherical矿物粒子的散射截面,三个气溶胶,也就是说,长石,石英,和红粘土进行了研究,和球体模型用于表示实际nonspherical矿物粒子。由于粒子的散射繁华在高斯光束与位置相关的信息,蒙特卡洛统计估计方法用于确定这些随机nonspherical粒子的分布位置(gydF4y2Ba 19gydF4y2Ba,gydF4y2Ba 20.gydF4y2Ba]。后的平均位置信息,我们可以获得的一般位置随机粒子,然后粒子的平均散射截面与GLMT也计算框架。gydF4y2Ba

图gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba给出了散射截面的球体石英颗粒大小不同。球体,有两个参数代表它的形状,也就是说,长宽比和转动轴的半径。在这里,我们使用equal-surface区域球体代表球体粒子,和equal-surface直径可以计算球体粒子。在图gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba,gydF4y2Ba wgydF4y2Ba 0gydF4y2Ba 分别等于1和10和gydF4y2Ba TgydF4y2Ba矩阵法也用于获得球体粒子的散射截面的平面波作为对比(gydF4y2Ba 21gydF4y2Ba]。石英颗粒的相对复杂的反射指数gydF4y2Ba 米gydF4y2Ba是1.54,和入射波长gydF4y2Ba λgydF4y2Ba是0.5。我们可以看到,之间发生了严重的分歧高斯光束和平面波,和较大的差异减少gydF4y2Ba wgydF4y2Ba 0gydF4y2Ba 。因为高斯光束逐渐变成了平面波时gydF4y2Ba wgydF4y2Ba 0gydF4y2Ba 是无限的。图gydF4y2Ba 3gydF4y2Ba描述了球体石英颗粒的散射截面长宽比= 1/3gydF4y2Ba wgydF4y2Ba 0gydF4y2Ba = 1。参数在水平轴转动轴的直径,和gydF4y2Ba TgydF4y2Ba矩阵法也用于获得球体粒子的散射截面的平面波作为比较。gydF4y2Ba

石英颗粒的散射截面(gydF4y2Ba λgydF4y2Ba= 0.5,gydF4y2Ba 米gydF4y2Ba= 1.54)。gydF4y2Ba

石英颗粒的散射截面(纵横比= 1/3,gydF4y2Ba λgydF4y2Ba= 0.5,gydF4y2Ba 米gydF4y2Ba= 1.54)。gydF4y2Ba

图gydF4y2Ba 4gydF4y2Ba给出了长石粒子的散射和吸收截面。图gydF4y2Ba 5gydF4y2Ba是长石颗粒的散射和吸收横截面长宽比= 2。长石颗粒,虚部的复杂反射指数不为零,然后吸收横截面的长石颗粒可以计算。随着equal-surface直径或转动轴的直径,高斯光束之间的差异和平面波放大。gydF4y2Ba

散射和吸收横截面的长石颗粒(gydF4y2Ba λgydF4y2Ba= 0.5,gydF4y2Ba 米gydF4y2Ba= 1.5 + 0.001gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

长石颗粒的散射和吸收横截面(纵横比= 2,gydF4y2Ba λgydF4y2Ba= 0.5,gydF4y2Ba 米gydF4y2Ba= 1.5 + 0.001gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

图gydF4y2Ba 6gydF4y2Ba给出了红粘土粒子的散射和吸收截面。图gydF4y2Ba 7gydF4y2Ba是红粘土粒子的散射和吸收横截面长宽比= 1/2。红粘土颗粒,实部的复杂反射指数大于长石颗粒和石英颗粒。高斯光束之间的差异相对较小和平面波gydF4y2Ba wgydF4y2Ba 0gydF4y2Ba = 10,而不同的散射和吸收横截面的长石颗粒和石英颗粒。gydF4y2Ba

红粘土粒子的散射和吸收横截面(gydF4y2Ba λgydF4y2Ba= 0.5,gydF4y2Ba 米gydF4y2Ba= 1.7 + 0.001gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

红粘土粒子的散射和吸收横截面(纵横比= 1/2,gydF4y2Ba λgydF4y2Ba= 0.5,gydF4y2Ba 米gydF4y2Ba= 1.7 + 0.001gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

数据gydF4y2Ba 8gydF4y2Ba和gydF4y2Ba 9gydF4y2Ba显示球体粒子的散射和吸收横截面为1.5 + 0.01gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba。在图gydF4y2Ba 9gydF4y2Ba入射波长为1.2。根据这个仿真,仍有差异高斯光束和平面波入射波长较大的差异更小。gydF4y2Ba

球体粒子的散射和吸收横截面(gydF4y2Ba λgydF4y2Ba= 0.5,gydF4y2Ba 米gydF4y2Ba= 1.5 + 0.01gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

球体粒子的散射和吸收横截面(gydF4y2Ba λgydF4y2Ba= 1.2,gydF4y2Ba 米gydF4y2Ba= 1.5 + 0.01gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

 3所示。结论gydF4y2Ba

摘要nonspherical矿物粒子的散射截面与高斯光束的研究基于GLMT。GLMT框架,一般位置信息由蒙特卡罗统计估计方法,统计和球体粒子的散射截面包括长石、石英,红粘土是计算。实际上,球体的形状可以代表nonspherical长石,石英,红粘土颗粒具有良好的精度。为了研究球体粒子的散射效率,一个球体的表面积相同球体用于计算球体粒子的散射横截面内的高斯光束,然后球体粒子的散射截面也计算在平面波入射。结果表明,散射截面和吸收横截面的球体不同于平面波,直径和增加更明显的差异。与此同时,矿物粒子的入射波长和复杂的反射指数也有对nonspherical矿物粒子的散射截面的影响。gydF4y2Ba

 的利益冲突gydF4y2Ba

作者宣称没有利益冲突。gydF4y2Ba

 确认gydF4y2Ba

这项研究得到了浙江省自然科学基金(LY15A020003),教育部在四川的主要项目(18 za0409),四川省应用基础研究项目,实验室开放项目基金的气象信息共享和数据挖掘(QGX18009)。作者从早期感激杰拉德Gouesbet de鲁昂,法国、有用的讨论GLMT和一些帮助。gydF4y2Ba

 锁gydF4y2Ba j . A。gydF4y2Ba GouesbetgydF4y2Ba G。gydF4y2Ba 严格证明的局部近似广义Lorenz-Mie beam-shape系数的理论。即同轴的梁gydF4y2Ba 美国光学学会杂志》上gydF4y2Ba 1994年gydF4y2Ba 11gydF4y2Ba 9gydF4y2Ba 2503年gydF4y2Ba 2513年gydF4y2Ba 10.1364 / josaa.11.002503gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 0028515368gydF4y2Ba LiougydF4y2Ba k . N。gydF4y2Ba TakanogydF4y2Ba Y。gydF4y2Ba 杨gydF4y2Ba P。gydF4y2Ba 吸收和散射的光聚合:应用黑碳和雪谷物gydF4y2Ba 《定量光谱和辐射传输gydF4y2Ba 2011年gydF4y2Ba 112年gydF4y2Ba 10gydF4y2Ba 1581年gydF4y2Ba 1595年gydF4y2Ba 10.1016 / j.jqsrt.2011.03.007gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 79955741600gydF4y2Ba 李gydF4y2Ba z . M。gydF4y2Ba 沈gydF4y2Ba J。gydF4y2Ba 太阳gydF4y2Ba x M。gydF4y2Ba 王gydF4y2Ba y . J。gydF4y2Ba 纳米粒子尺寸测量的动态光散射数据基于自回归模型gydF4y2Ba 激光物理快报gydF4y2Ba 2013年gydF4y2Ba 10gydF4y2Ba 9gydF4y2Ba 095701年gydF4y2Ba 10.1088 / 1612 - 2011/10/9/095701gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 84883816296gydF4y2Ba 余gydF4y2Ba m Z。gydF4y2Ba 林gydF4y2Ba j . Z。gydF4y2Ba 陈gydF4y2Ba t . L。gydF4y2Ba 一个新的矩法求解粒子的凝聚方程在布朗运动gydF4y2Ba 气溶胶科学与技术gydF4y2Ba 2008年gydF4y2Ba 42gydF4y2Ba 9gydF4y2Ba 705年gydF4y2Ba 713年gydF4y2Ba 10.1080 / 02786820802232972gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 47949100919gydF4y2Ba 余gydF4y2Ba M。gydF4y2Ba 林gydF4y2Ba J.Z.gydF4y2Ba 泰勒展开式时刻凝聚的凝固方法由于布朗运动在整个大小政权gydF4y2Ba 气溶胶科学杂志》gydF4y2Ba 2009年gydF4y2Ba 40gydF4y2Ba 6gydF4y2Ba 549年gydF4y2Ba 562年gydF4y2Ba 10.1016 / j.jaerosci.2009.03.001gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 67349128930gydF4y2Ba TientonggydF4y2Ba J。gydF4y2Ba 加西亚gydF4y2Ba 年代。gydF4y2Ba 瑟伯gydF4y2Ba c·R。gydF4y2Ba 金gydF4y2Ba t D。gydF4y2Ba 氢氧化镍和镍的合成技术,简化了化学还原gydF4y2Ba 纳米技术杂志》gydF4y2Ba 2014年gydF4y2Ba 2014年gydF4y2Ba 6gydF4y2Ba 193162年gydF4y2Ba 10.1155 / 2014/193162gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 84894835857gydF4y2Ba 李gydF4y2Ba z F。gydF4y2Ba 李gydF4y2Ba H。gydF4y2Ba 张gydF4y2Ba H。gydF4y2Ba 林gydF4y2Ba x N。gydF4y2Ba 陈gydF4y2Ba w·R。gydF4y2Ba 提取光学散射特性的基础上阶段胃癌诊断的对比图片gydF4y2Ba 激光物理gydF4y2Ba 2013年gydF4y2Ba 23gydF4y2Ba 4gydF4y2Ba 045605年gydF4y2Ba 10.1088 / 1054 - 660 x / 23/4/045605gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 84879094589gydF4y2Ba 胡gydF4y2Ba y . J。gydF4y2Ba 太阳gydF4y2Ba R。gydF4y2Ba 黄gydF4y2Ba z . X。gydF4y2Ba 吴gydF4y2Ba x L。gydF4y2Ba 排斥卡西米尔力与金属椭球结构gydF4y2Ba 纳米技术杂志》gydF4y2Ba 2016年gydF4y2Ba 2016年gydF4y2Ba 5gydF4y2Ba 1746908gydF4y2Ba 10.1155 / 2016/1746908gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 84994607321gydF4y2Ba 太阳gydF4y2Ba w·B。gydF4y2Ba 胡gydF4y2Ba y . X。gydF4y2Ba 魏玛gydF4y2Ba C。gydF4y2Ba 艾尔斯gydF4y2Ba K。gydF4y2Ba 粗呢gydF4y2Ba R R。gydF4y2Ba 李gydF4y2Ba T。gydF4y2Ba 激光束的散射FDTD方法由电介质粒子轨道角动量:远场特性gydF4y2Ba 《定量光谱和辐射传输gydF4y2Ba 2017年gydF4y2Ba 188年gydF4y2Ba 200年gydF4y2Ba 213年gydF4y2Ba 10.1016 / j.jqsrt.2016.02.006gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 84959112578gydF4y2Ba GouesbetgydF4y2Ba G。gydF4y2Ba t矩阵公式在球坐标和广义Lorenz-Mie理论gydF4y2Ba 光学通信gydF4y2Ba 2010年gydF4y2Ba 283年gydF4y2Ba 4gydF4y2Ba 517年gydF4y2Ba 522年gydF4y2Ba 10.1016 / j.optcom.2009.10.092gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 70749091728gydF4y2Ba 汉gydF4y2Ba y . P。gydF4y2Ba 张gydF4y2Ba h . Y。gydF4y2Ba 汉gydF4y2Ba g . X。gydF4y2Ba 任意形状的膨胀系数在倾斜入射光束gydF4y2Ba 光学表达gydF4y2Ba 2007年gydF4y2Ba 15gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 735年gydF4y2Ba 747年gydF4y2Ba 10.1364 / oe.15.000735gydF4y2Ba 任gydF4y2Ba k . F。gydF4y2Ba GrehangydF4y2Ba G。gydF4y2Ba GouesbetgydF4y2Ba G。gydF4y2Ba 评价激光板梁形状系数广义Lorenz-Mie理论通过使用局部近似gydF4y2Ba 美国光学学会杂志》上gydF4y2Ba 1994年gydF4y2Ba 11gydF4y2Ba 7gydF4y2Ba 2072年gydF4y2Ba 2080年gydF4y2Ba 10.1364 / josaa.11.002072gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 0028479085gydF4y2Ba KahnertgydF4y2Ba M。gydF4y2Ba NousiainengydF4y2Ba T。gydF4y2Ba VeihelmanngydF4y2Ba B。gydF4y2Ba 球形粒子和球状模型的误差源气溶胶气候强迫和光辉的计算:长石气溶胶的案例研究gydF4y2Ba 地球物理学研究杂志:atmgydF4y2Ba 2005年gydF4y2Ba 110年gydF4y2Ba 18gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 12gydF4y2Ba 10.1029/2004 jd005558gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 27744512324gydF4y2Ba 林gydF4y2Ba j . Z。gydF4y2Ba 史gydF4y2Ba X。gydF4y2Ba 你gydF4y2Ba z . J。gydF4y2Ba 宽高比的沉降的影响纤维在牛顿流体gydF4y2Ba 气溶胶科学杂志》gydF4y2Ba 2003年gydF4y2Ba 34gydF4y2Ba 7gydF4y2Ba 909年gydF4y2Ba 921年gydF4y2Ba 10.1016 / s0021 - 8502 (03) 00039 - 9gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 0038162377gydF4y2Ba 林gydF4y2Ba j . Z。gydF4y2Ba 史gydF4y2Ba X。gydF4y2Ba 余gydF4y2Ba z S。gydF4y2Ba 纤维的运动在一个不断发展的混合层gydF4y2Ba 国际多相流杂志》上gydF4y2Ba 2003年gydF4y2Ba 29日gydF4y2Ba 8gydF4y2Ba 1355年gydF4y2Ba 1372年gydF4y2Ba 10.1016 / s0301 - 9322 (03) 00086 - 7gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 0042064920gydF4y2Ba 林gydF4y2Ba j . Z。gydF4y2Ba 张gydF4y2Ba w·F。gydF4y2Ba 余gydF4y2Ba z S。gydF4y2Ba 数值研究纤维的取向分布沉浸在层流和湍流管流gydF4y2Ba 气溶胶科学杂志》gydF4y2Ba 2004年gydF4y2Ba 35gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 63年gydF4y2Ba 82年gydF4y2Ba 10.1016 / s0021 - 8502 (03) 00388 - 4gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 0345688022gydF4y2Ba ChrissoulidisgydF4y2Ba d . P。gydF4y2Ba RichalotgydF4y2Ba E。gydF4y2Ba 波振幅合成应用于离轴高斯光束散射的球体gydF4y2Ba 美国光学学会杂志》上gydF4y2Ba 2017年gydF4y2Ba 34gydF4y2Ba 4gydF4y2Ba 558年gydF4y2Ba 567年gydF4y2Ba 10.1364 / josaa.34.000558gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 85017142798gydF4y2Ba 唐gydF4y2Ba H。gydF4y2Ba 林gydF4y2Ba j . Z。gydF4y2Ba 随机分布的球形粒子的散射与高斯光束照明gydF4y2Ba 激光物理快报gydF4y2Ba 2015年gydF4y2Ba 12gydF4y2Ba 4gydF4y2Ba 046001年gydF4y2Ba 10.1088 / 1612 - 2011/12/4/046001gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 84925433161gydF4y2Ba 赖gydF4y2Ba P。gydF4y2Ba 蔡gydF4y2Ba z L。gydF4y2Ba PignolgydF4y2Ba j . P。gydF4y2Ba 蒙特卡罗模拟的辐射传输和从本地释放剂量沉积金纳米粒子标记gydF4y2Ba111年gydF4y2Ba在,gydF4y2Ba177年gydF4y2Ba陆或gydF4y2Ba90年gydF4y2BaY纳入组织植入仓库gydF4y2Ba 物理学在医学和生物学gydF4y2Ba 2017年gydF4y2Ba 62年gydF4y2Ba 22gydF4y2Ba 8581年gydF4y2Ba 8599年gydF4y2Ba 10.1088 / 1361 - 6560 / aa9106gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 85034269635gydF4y2Ba 代表gydF4y2Ba r·M。gydF4y2Ba 穆罕默gydF4y2Ba Y。gydF4y2Ba RastingydF4y2Ba H。gydF4y2Ba KermaniyangydF4y2Ba t·S。gydF4y2Ba PenlidisgydF4y2Ba 一个。gydF4y2Ba 二元序列length-chain长度分布的可视化自由基共聚gydF4y2Ba 高分子理论与模拟gydF4y2Ba 2017年gydF4y2Ba 26gydF4y2Ba 5gydF4y2Ba 1700041gydF4y2Ba 10.1002 / mats.201700041gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 85026552204gydF4y2Ba MishchenkogydF4y2Ba m . I。gydF4y2Ba 特拉维斯gydF4y2Ba l D。gydF4y2Ba 当前FORTRAN语言实现的功能和限制的t矩阵方法随机取向,旋转对称散射gydF4y2Ba 《定量光谱和辐射传输gydF4y2Ba 1998年gydF4y2Ba 60gydF4y2Ba 3gydF4y2Ba 309年gydF4y2Ba 324年gydF4y2Ba 10.1016 / s0022 - 4073 (98) 00008 - 9gydF4y2Ba