本文是基于一个老由费尔利和罗伯茨(未发表的文章
1),这可以追溯到大约1972年,弦理论提出的模型振幅,或者说当时称为dual-resonance模型。(本文结果记录在罗伯茨的博士论文
2]。)我被明显的真理的著名论文戈达德等人研究量子化玻色子弦在26个维度(
3),我认为是一个经典的论文在弦理论中,我从未提交发表了这篇论文。然而最近以来,出现了一篇文章Sommerfield和刺
4),第四节中给出的模型密切相关[
1),它可能是一个合适的时间给这些想法一个播出。其他近期的发展也产生了最大限度地违反了螺旋性的解释(MVH)振幅在杨米尔斯理论的拓扑字符串振幅(
5];零four-vectors和Koba-Nielsen变量之间的关系的核心是(
1)可能并不完全是巧合。粒子的目的是构建一个可行的振幅生活在一个严格的四维时空,和零质量而不是速子的基态困扰玻色子字符串双共振模型。的特性之一驯良的物理过程的模型来更欣赏在这期间是经常不匹配容易处理的数学是什么,每个人都应该喜欢什么;例如,潜在的可积性<我nline-formula>
N
→
∞
超对称杨米尔斯对量子色的难解,或正弦戈登模型显示孤波和洛伦兹不变性,在工作在二维空间的成本。这一个功能类似于自对偶杨振宁米尔斯理论,具有瞬子空间的签名,存在;我已经意识到这个理论更引人注目的数学空间的签名<我nline-formula>
(
2
,
2
)
,但绝不是洛伦兹解释排除。这将在稍后讨论与工作和曼德高能源生产总值(gdp)的散射(
6]。的起点是著名的Koba-Nielsen公式,给出了一个优雅的表达式<我nline-formula>
N
点树振幅为<我nline-formula>
N
粒子的动量<我nline-formula>
p
我
μ
开弦的基态(
7),
年代ec>
2。替代方法
考虑一个二维表面嵌入在一个四维空间,采取four-vectors表面的参数表示<我nline-formula>
X
μ
(
σ
,
τ
)
在哪里<我nline-formula>
σ
和<我nline-formula>
τ
表面是内在坐标与指标:(2.1)
d
年代
2
=
E
d
σ
2
+
2
F
d
σ
d
τ
+
G
d
τ
2
,
在哪里(2.2)
E
=
(
∂
X
μ
∂
σ
)
2
,
F
=
(
∂
X
μ
∂
σ
)
(
∂
X
μ
∂
τ
)
,
G
=
(
∂
X
μ
∂
τ
)
2
(见[
1])。Nambu-Goto拉格朗日描述的动态字段<我nline-formula>
X
μ
(
σ
,
τ
)
是一个衡量的面积世界图reparameterisation不变的形式吗(2.3)
ℒ
=
α
′
∬
E
G
−
F
2
d
σ
d
τ
。
另一方面,众所周知,存在一个所谓的等距变换到一个坐标系统的坐标拉格朗日简单二次形式(2.4)
ℒ
′
=
∬
(
(
∂
X
μ
∂
σ
)
2
+
(
∂
X
μ
∂
τ
)
2
)
d
σ
d
τ
,
这是不变的只有在reparameterisations变量的子集<我nline-formula>
(
σ
,
τ
)
保形,也就是说,那些满足柯西黎曼方程的转换。众所周知,在坐标系统<我nline-formula>
σ
和<我nline-formula>
τ
等距参数定义的<我nline-formula>
E
=
G
;
F
=
0
。在这个框架,欧拉方程最小化(
2。3)成为线性和是公正的(2.5)
∇
2
X
μ
=
0。
等距坐标系统的条件可能是由于维尔斯特拉斯写在下列表格(2.6)
(
∂
ζ
μ
∂
z
)
2
=
E
−
G
+
2
我
F
=
0,
在哪里<我nline-formula>
X
μ
是真正的部分<我nline-formula>
ζ
μ
鉴于这一事实(
2。5只要是满意<我nline-formula>
ζ
是一个解析函数的<我nline-formula>
z
=
σ
+
我
τ
。维尔斯特拉斯的情况显示,保角映射的坐标系统保持等距性质。我们可以与闭弦的维拉宿条件(
8,
9),这实际上是衡量模型的条件;写作(2.7)
(
∂
ζ
μ
∂
z
)
2
=
∑
−
∞
∞
l
n
z
n
=
0。
这种过于严格的要求作为一个算子方程。相反,我们要求矩阵的元素(
2。7)应该消失<我nline-formula>
z
,也就是说,(2.8)
〈
ψ
__
|
l
n
|
ψ
〉
=
0,
∀
n
≥
0。
如果这是满意<我nline-formula>
l
n
=
l
n
__
=
0。
这些条件都熟悉的维拉宿条件闭弦与地面零质量状态。一个典型的解决方案(
2。5),由有限数量的奇点(2.9)
ζ
μ
=
∑
我
=
1
我
=
n
p
我
μ
日志
(
z
−
z
我
)
。
通过应用维尔斯特拉斯条件,我们有(2.10)
∑
我
,
j
p
我
⋅
p
j
(
z
−
z
我
)
(
z
−
z
j
)
=
∑
我
,
j
p
我
⋅
p
j
(
1
(
z
−
z
我
)
(
z
j
−
z
我
)
−
1
(
z
−
z
j
)
(
z
j
−
z
我
)
)
=
0。
这是真实的<我nline-formula>
z
显然,这要求<我nline-formula>
∑
我
,
j
p
我
⋅
p
j
=
0
与前动量守恒,也需要同样的条件<我nline-formula>
∑
j
(
p
我
⋅
p
j
/
(
z
我
−
z
j
)
)
=
0
像以前一样。在四点函数的情况下,这些条件的解决方案(
1。5)可能会迎刃而解的交比<我nline-formula>
λ
给(2.11)
λ
=
(
z
我
−
z
2
)
(
z
3
−
z
4
)
(
z
1
−
z
3
)
(
z
4
−
z
2
)
=
p
1
⋅
p
2
p
1
⋅
p
3
=
年代
t
,
在哪里(2.12)
年代
=
(
p
1
μ
+
p
2
μ
)
2
,
t
=
(
p
1
μ
+
p
3
μ
)
2
,
u
=
(
p
1
μ
+
p
4
μ
)
2
,
年代
+
t
+
u
=
0。
交比而言,这个结果是独立的度规的,所以还在洛伦兹工作指标与签名<我nline-formula>
(
3
,
1
)
。由此产生的振幅<我nline-formula>
一个
(
年代
,
t
,
u
)
与<我nline-formula>
年代
+
t
+
u
=
0
可能是评估给吗(2.13)
一个
(
年代
,
t
,
u
)
=
(
−
年代
)
−
α
′
年代
(
−
t
)
−
α
′
t
(
−
u
)
α
′
u
。
作为<我nline-formula>
年代
→
∞
以固定<我nline-formula>
t
一个
(
年代
,
t
,
u
)
→
t
−
α
′
年代
年代
−
α
′
t
,也就是说,它展览雷其渐近行为。渐近行为的主题高能字符串的振幅是检查所有订单之后的某个时候总值和曼德(
6发现相同的连接(
2.11交比和曼德尔斯塔姆变量之间的)。
年代ec>
3所示。洛伦兹签名
一直说,最小化条件的四点功能可以解决cross-ratios。这表明,条件可以直接解决的变量<我nline-formula>
z
j
度规。确实是这样;对于真正的four-momenta,解决方案可以表示为(3.1)
z
j
=
p
j
0
+
p
j
3
p
j
1
−
我
p
j
2
=
p
j
我
+
我
p
j
2
p
j
0
−
p
j
3
,
(
p
j
0
)
2
−
(
p
j
1
)
2
−
(
p
j
2
)
2
−
(
p
j
3
)
2
=
0。
所不同的是,在签名<我nline-formula>
(
2
,
2
)
,four-momenta可能parametrised<我nline-formula>
p
j
0
=
r
cosh
(
θ
j
)
,
p
j
1
=
r
sinh
(
θ
j
)
,
p
j
2
=
r
cosh
(
ϕ
j
)
,
p
j
3
=
r
sinh
(
ϕ
j
)
,这意味着(3.2)
z
j
=
经验值
(
θ
j
+
ϕ
j
)
,
所以躺在实线的变量。或者,可以使用三角函数参数化,在这种情况下<我nline-formula>
z
j
=
经验值
(
我
θ
j
+
我
ϕ
j
)
。然而在签名的情况下<我nline-formula>
(
1
,
3
)
,参数化混合;<我nline-formula>
p
j
0
=
r
cosh
(
θ
j
)
,
p
j
3
=
r
sinh
(
θ
j
)
,
p
j
1
=
r
因为
(
ϕ
j
)
,
p
j
2
=
r
sinh
(
ϕ
j
)
,这意味着<我nline-formula>
z
j
=
我
经验值
(
θ
j
+
我
ϕ
j
)
,所以没有明显的集成轮廓(
1。1)。
年代ec>
4所示。极小曲面的解释
进一步了解可能获得的参数化最小表面嵌入四维欧几里得空间,最初由于Eisenhart [
10),但重新被肖(
11和引用
1,
12]。它是由(4.1)
X
0
=
再保险
(
f
(
z
)
−
z
f
′
(
z
)
+
g
(
z
)
′
)
,
X
3
=
即时通讯
(
f
(
z
)
−
z
f
′
(
z
)
−
g
(
z
)
′
)
,
X
1
=
再保险
(
g
(
z
)
−
z
g
′
(
z
)
+
f
(
z
)
′
)
,
X
2
=
即时通讯
(
z
g
′
(
z
)
−
g
(
z
)
+
f
(
z
)
′
)
,
在一个主要表示参数的导数。假设我们寻求一个参数化<我nline-formula>
X
μ
+
一个
μ
是真正的部分<我nline-formula>
ζ
μ
=
∑
我
p
我
μ
G
我
(
z
)
,<我nline-formula>
一个
μ
是一个任意的起源。然后,由于上述的线性方程,我们可以分开<我nline-formula>
f
(
z
)
和<我nline-formula>
g
(
z
)
成的独立组件,<我nline-formula>
f
(
z
)
=
∑
f
我
(
z
)
,
g
(
z
)
=
∑
g
我
(
z
)
推断,变化的起源,(4.2)
(
p
我
0
+
我
p
我
3
)
G
我
(
z
)
=
2
(
f
我
(
z
)
−
z
f
我
′
(
z
)
+
g
我
′
(
z
)
)
,
(
p
我
1
−
我
p
我
2
)
G
我
(
z
)
=
2
(
g
我
(
z
)
−
z
g
我
′
(
z
)
+
f
我
′
(
z
)
)
,
(
p
我
1
+
我
p
我
2
)
G
我
(
z
)
=
2
(
g
我
(
z
)
−
g
我
′
(
z
)
+
f
我
′
(
z
)
)
*
,
(
p
我
0
−
我
p
我
3
)
G
我
(
z
)
=
2
(
f
我
(
z
)
−
z
f
我
′
(
z
)
+
z
g
′
(
z
)
)
*
。
如果一个假设,使用前获得的关系一样,那么(4.3)
z
我
=
p
我
0
+
我
p
我
3
p
我
1
−
我
p
我
2
=
p
我
1
+
我
p
我
2
p
我
0
−
我
p
我
3
。
这些方程具有形式的基本解决方案(4.4)
2
f
我
(
z
)
=
(
一个
−
b
)
ln
(
z
+
1
)
(
z
+
1
)
2
(
z
1
+
1
)
+
(
一个
+
b
)
ln
(
z
−
1
)
(
z
−
1
)
2
(
z
1
−
1
)
+
(
z
1
一个
+
b
)
ln
(
z
−
z
1
)
(
z
−
z
1
)
(
1
−
z
1
2
)
−
一个
,
2
g
我
(
z
)
=
(
b
−
一个
)
ln
(
z
+
1
)
(
z
+
1
)
2
(
z
1
+
1
)
+
(
一个
+
b
)
ln
(
z
−
1
)
(
z
−
1
)
2
(
z
1
−
1
)
+
(
z
1
b
+
一个
)
ln
(
z
−
z
1
)
(
z
−
z
1
)
(
1
−
z
1
2
)
−
b
,
G
我
=
c
(
−
1
+
ln
(
z
−
z
1
)
)
,
在哪里<我nline-formula>
一个
=
(
p
我
0
+
我
p
我
3
)
c
和<我nline-formula>
b
=
z
1
(
p
我
1
−
我
p
我
2
)
c
,<我nline-formula>
c
是一个真正的参数。如果真正的参数化(
1。8)采用,那么<我nline-formula>
z
我
躺在实轴(4.5)
X
μ
=
∑
我
p
我
μ
日志
(
z
−
z
我
)
=
∑
π
p
我
μ
Θ
(
z
−
z
我
)
为
z
在
的
真正的
轴
。
作为<我nline-formula>
z
从<我nline-formula>
+
∞
来<我nline-formula>
−
∞
,
X
μ
跳跃的<我nline-formula>
π
p
我
μ
在点<我nline-formula>
z
我
,所以形成的斜多边形的部分和动量动量守恒(关闭账户)映射到区间上真正的线。
年代ec>
5。结论
本文的主要消息关注笛卡尔组件之间的联系的零four-momenta四维平面空间和复杂的变量一个单连通世界图,与极小曲面或字符串进化的一种形式。一组四动量也要求总和为零,也就是说,系统中动量是守恒的。导致这个识别各个方面探索。Koba-Nielsen被积函数的最小化,维尔斯特拉斯条件的结果在一个基本的线性组合解决自由运动方程,保证一个极小曲面的解决方案,这类的直接测定极小曲面Eisenhart参数化的解决方案都是显示需要相同的识别复杂的变量的一个空的组件前动量。甚至在一个空间的签名<我nline-formula>
(
2
,
2
)
;在一个表示,复杂的变量躺在实线;在另一个圆;奇怪的签名(洛伦兹度量),也没有特定的变量的曲线谎言。<我nline-formula>
年代
l
(
2
,
C
)
转换的复杂变量实现均匀的洛伦兹变换的势头。